Главной целью данной работы является использование идеи векторного управления для линейного асинхронного двигателя в доступной для понимания студентами форме. Поэтому, вначале рассмотрим главный канал САР скорости без обратных связей (рис. 1).
Целесообразно выделить 9 уровней, так как в некоторых из них имеются повторяющиеся элементы с одинаковой структурой программ.
Программирование каждого уровня с одним или множеством элементов производим в Script таким образом, чтобы каждые последующие продукты программ включали предыдущие. В этом случае мы увидим процесс влияния элементов предыдущих уровней на результаты последующих. Только имея представление о роли каждого элемента в главном канале можно переходить к завершающей стадии – введению обратных связей. В основу данной работы положены математические модели линейного асинхронного двигателя, рассмотренные в работах [1] и [2].
Из многочисленных публикаций по векторному управлению, на наш взгляд, необходимо отметить работы [3], [4], [5]. Кроме того, необходимо рассмотреть все наши статьи за последний год, относящиеся к данной теме.
Элементы системы управления (ЗИ, фильтры, регуляторы) «привязаны» к вращающейся системе координат, а математическая модель линейного асинхронного двигателя к неподвижной трехфазной системе индуктора, поэтому здесь необходимо обеспечить двухэтапное преобразование напряжений:
ux, uy → uα, uβ – из вращающейся системы, связанной с циклической частотой питающего напряжения к неподвижной декартовой системе α, β;
uα, uβ → Ua, Ub, Uc – из неподвижной системы α, β переход к трехфазной системе a, b, c.
Рис. 2. Главный канал САР скорости линейного асинхронного двигателя
Далее токи ia,b,c линейного асинхронного двигателя проходят также двухэтапное преобразование: ia,b,c → iα,β и далее iα,β → ixoc,yoc. Сигналы ixoc, iyoc далее в замкнутой системе уже можно подать на сравнивающие устройства с сигналами задания.
Циклическая частота вращения системы координат равна циклической частоте подаваемого напряжения на двигатель, т.е. ωк = ωs. Связь циклической частоты ωк = ωs с линейной скоростью поля 
.
Поэтому наиболее перспективным представляется рассмотрение следующей схемы: все процессы в отношении к циклической частоте ωк = ωs, в том числе задатчик интенсивности, задавать не в системе vs = f(t), а в системе ωк = ωs = f(t), но тогда линейную скорость подвижной части необходимо преобразовать в ω = f(v0). На выходе математической модели ЛАД необходимо установить преобразователь линейной скорости в циклическую ω = ωs∙(1-s), где 
.
Тогда все регуляторы рассчитываются по классическим формулам для векторных систем с АД [3], [4], [5]. Причем за базовую принимаются паспортные данные асинхронного двигателя с близкими по характеристикам к ЛАД (rs, rr, Ls, Lr) и по ним определяются постоянные времени Тэ и Тr, лежащие в основе определения коэффициентов в регуляторах скорости и тока, и далее производится их корректировка с учетом тормозных моментов от продольного краевого эффекта. В соответствии с исследованиями, например [6], можно предположить, что в многополюсных ЛАД такой корректировки не понадобится. По-видимому, в дальнейшем встанет задача компенсации краевого эффекта на уровне систем управления. Причем компенсация возможна как на уровне вращающейся системы координат (x, y), так и в неподвижной системе a, b, c.
Условимся, что если преобразование из неподвижной системы статора (индуктора) с переменными a, b, c идет в направлении системы координат с переменными α, β и далее во вращающуюся систему с переменными x, y, то будем называть это прямым преобразованием, т.е.
a, b, c → α, β → x, y – прямое преобразование,
Тогда
x, y → α, β → a, b, c – обратное преобразование.
По данной схеме преобразования все сигналы с задатчика интенсивности (ЗИ), фильтров (ФЗТ, ФОТ), регуляторов (П, И) идут во вращающейся системе координат, а математическая модель линейного асинхронного двигателя (ЛАД) сделана в неподвижной системе координат (a, b, c), поэтому необходимо произвести двухэтапное преобразование сигналов.
Уровень 1. На этом уровне расположен задатчик интенсивности ЗИ. Он задает линейную синхронную скорость поля:
,
гдеτ – полюсное деление линейного асинхронного двигателя (рассмотрим двухполюсную машину);
fc – частота питающего напряжения нарастающего по линейному закону до времени tk, затем остающегося постоянным до конца времени переходного процесса.
% Программирование задатчика интенсивности Matlab-Script
|
dt=0.0005; tz=9.769*10^-3; |
tau=3*tz; tk=5; |
K=input('Длительность цикла k=');
for k=1:(K+1)
if ((k*dt >= 0) && (k*dt <= tk))
fc=k*dt*50/tk;
end;
if (k*dt > tk)
fc=50;
end;
vs=2*tau*fc;
mass_t(k)=k*dt;
mass_vs(k)=vs;
end;
% Построениеграфиков
figure(1);
plot(mass_t,mass_vs);
grid on;
Результат первого уровня приведен на рис. 2.
Рис. 2. Сигнал задатчика интенсивности
Уровень 2. Сигнал задания vs поступает на регулятор скорости, на выходе которого получаем сигнал задания по проекции yisy задания. Регулятор скорости принимаем пропорциональным.
Уровень 3. Фильтры в цепи заданий и обратных связей по проекциям имеют одинаковую структуру, поэтому дадим общий вывод.
Пусть задана передаточная функция фильтра с постоянной Tμ в Simulink (рис. 3):
Рис. 3. Передаточная функция фильтра
Переведем это выражение в Script:
.
Перейдем от изображения к оригиналу:
;
.
Решаем дифференциальные уравнения методом конечных разностей Эйлера:
.
Конкретно к проекциям x и y:
;
.
Уровень 4. Пропорциональные и интегральные части регуляторов тока по проекциям одинаковы.
Пропорциональная часть KIx = KIy.
Интегральная часть:
Проведем переход из Simulink в Script (рис. 4):
Рис. 4. Передаточная функция интегральной части регулятора тока
Переходим к оригиналу:
Выражаем через конечные разности:
;
;
;
;
;
;
;
;
.
Математическое моделирование ux и uy производится в Script. Результаты расчета даны на рис. 5.
% Программирование ux, uy в Matlab-Script
|
dt=0.0005; tz=9.769*10^-3; tau=3*tz; |
tk=5; kc=6; Tm=0.005; |
ixzad(1)=0; iyzad(1)=0; ixb=3; |
Ki=1; Ti=0.48;
|
K=input('Длительность цикла k=');
for k=1:(K+1)
if ((k*dt >= 0) && (k*dt <= tk))
fc=k*dt*50/tk;
end;
if (k*dt > tk)
fc=50;
end;
vs=2*tau*fc;
vsum=vs;
iyb=vsum*kc;
ixzad(k+1)=ixzad(k)+(ixb-ixzad(k))*dt/Tm; %ФильтрФЗТ x
iyzad(k+1)=iyzad(k)+(iyb-iyzad(k))*dt/Tm; %ФильтрФЗТ y
ixsum(k+1)=ixzad(k+1);
iysum(k+1)=iyzad(k+1);
u1(k+1)=ixsum(k+1)*Ki; %Пропорциональная часть x
u2(k+1)=u2(k)+ixsum(k+1)*dt/Ti; %Интегральная часть x
ux=u1(k+1)+u2(k+1);
u3(k+1)=iysum(k+1)*Ki; %Пропорциональная часть y
u4(k+1)=u4(k)+iysum(k+1)*dt/Ti; %Интегральная часть y
uy=u3(k+1)+u4(k+1);
mass_t(k)=k*dt;
mass_ux(k)=ux;
mass_uy(k)=uy;
end;
% Построениеграфиков
figure(2);
plot(mass_t,mass_ux,'b',mass_t,mass_uy,'r');
grid on;
Рис. 5. Напряжения ux, uy на выходе регуляторов тока
Уровень 5. На этом уровне необходимо произвести математическое моделирование по обратному преобразованию из вращающейся системы x, y в неподвижную α, β. В соответствии с [3]:
где 
определяется по следующим зависимостям:
- угловая скорость вращения системы координат;
- угол поворота.
В конечных разностях Эйлера:
или 
.
Так как главной задачей является изложение материала в понятной форме широкой аудитории студентов, математическое моделирование дадим с небольшой конечной частотой fc = 1 Гц, при которой на рисунке (особенно в черно-белом изображении) были бы видны все графики переменных.
% Программирование ualfa, ubeta в Matlab-Script
|
dt=0.001; tz=9.769*10^-3; tau=3*tz; tk=8; |
kc=6; Tm=0.005; ixzad(1)=0; iyzad(1)=0; |
Ki=1; Ti=0.48; u2(1)=0; u4(1)=0; |
ixb=3; teta(1)=0; |
K=input('Длительность цикла k=');
for k=1:(K+1)
if ((k*dt >= 0) && (k*dt <= tk))
fc=k*dt*1/tk;
end;
if (k*dt > tk)
fc=1;
end;
vs=2*tau*fc;
vsum=vs;
iyb=vsum*kc;
wk=vs*pi/tau;
teta(k+1)=teta(k)+wk*dt;
ixzad(k+1)=ixzad(k)+(ixb-ixzad(k))*dt/Tm; %ФильтрФЗТ x
iyzad(k+1)=iyzad(k)+(iyb-iyzad(k))*dt/Tm; %ФильтрФЗТ y
ixsum(k+1)=ixzad(k+1);
iysum(k+1)=iyzad(k+1);
u1(k+1)=ixsum(k+1)*Ki; %Пропорциональная часть x
u2(k+1)=u2(k)+ixsum(k+1)*dt/Ti; %Интегральная часть x
ux=u1(k+1)+u2(k+1);
u3(k+1)=iysum(k+1)*Ki; %Пропорциональная часть y
u4(k+1)=u4(k)+iysum(k+1)*dt/Ti; %Интегральная часть y
uy=u3(k+1)+u4(k+1);
rox=cos(teta(k+1));
roy=sin(teta(k+1));
% 1 ступень обратного преобразования x,y -> alfa,beta
usalfa=rox*ux-roy*uy;
usbeta=roy*ux+rox*uy;
mass_t(k)=k*dt;
mass_usalfa(k)=usalfa;
mass_usbeta(k)=usbeta;
end;
% Построениеграфиков
figure(3);
plot(mass_t,mass_usalfa,'b',mass_t,mass_usbeta,'r');
grid on;
Результаты пятого уровня представлены на рис. 6.
Рис. 6. Напряжения uα,uβ на выходе регуляторов тока
Уровень 6. На этом уровне необходимо преобразовать сигналы uα, uβ в трехфазную систему Ua, Ub и Uc, непосредственно подаваемых в математическую модель ЛАД.
Уравнения преобразования, в соответствии с [3], имеют следующий вид:
% Программирование Ua, Ub, Uc в Matlab-Script
|
dt=0.001; tz=9.769*10^-3; tau=3*tz; tk=8; |
kc=6; Tm=0.005; ixzad(1)=0; iyzad(1)=0; |
Ki=1; Ti=0.48; u2(1)=0; u4(1)=0; |
ixb=3; teta(1)=0; |
K=input('Длительность цикла k=');
for k=1:(K+1)
if ((k*dt >= 0) && (k*dt <= tk))
fc=k*dt*1/tk;
end;
if (k*dt > tk)
fc=1;
end;
vs=2*tau*fc;
vsum=vs;
iyb=vsum*kc;
wk=vs*pi/tau;
teta(k+1)=teta(k)+wk*dt;
ixzad(k+1)=ixzad(k)+(ixb-ixzad(k))*dt/Tm; %ФильтрФЗТ x
iyzad(k+1)=iyzad(k)+(iyb-iyzad(k))*dt/Tm; %ФильтрФЗТ y
ixsum(k+1)=ixzad(k+1);
iysum(k+1)=iyzad(k+1);
u1(k+1)=ixsum(k+1)*Ki; %Пропорциональная часть x
u2(k+1)=u2(k)+ixsum(k+1)*dt/Ti; %Интегральная часть x
ux=u1(k+1)+u2(k+1);
u3(k+1)=iysum(k+1)*Ki; %Пропорциональная часть y
u4(k+1)=u4(k)+iysum(k+1)*dt/Ti; %Интегральная часть y
uy=u3(k+1)+u4(k+1);
rox=cos(teta(k+1));
roy=sin(teta(k+1));
% 1 ступень обратного преобразования x,y -> alfa,beta
usalfa=rox*ux-roy*uy;
usbeta=roy*ux+rox*uy;
% 2 ступень обратного преобразования alfa,beta -> a,b,c
Ua=usalfa;
Ub=-(1/2)*usalfa+(sqrt(3)/2)*usbeta;
Uc=-(1/2)*usalfa-(sqrt(3)/2)*usbeta;
mass_t(k)=k*dt;
mass_Ua(k)=Ua;
mass_Ub(k)=Ub;
mass_Uc(k)=Uc;
end;
% Построениеграфиков
figure(4);
plot(mass_t,mass_Ua,'b',mass_t,mass_Ub,'r',mass_t,mass_Uc,'g');
grid on;
Результаты шестого уровня представлены на рис. 7.
Рис. 7. Напряжения Ua, Ub, Uc
Уровень 7. Исследование реакции линейного асинхронного двигателя (ia, ib, ic) при воздействии напряжений Ua, Ub, Uc и изменении частоты fc от 0 до 10 Гц (напоминаем, что процессы идут в разомкнутой системе).
%Программирование ia, ib, ic на выходе ЛАД в разомкнутой системе
|
Rb=0.1003*10^7; rs=9.5; LsA=0.037; LsB=0.038; LsC=0.035; rr=4.6345*10^-5; Lr=0.0372*10^-5; dt=0.0005; |
As=rs+LsA/dt; Bs=rs+LsB/dt; Cs=rs+LsC/dt; tz=9.769*10^-3; tau=3*tz; m=30.4; v0=0; wn=200; |
UA=wn/dt; F=0; tk=5; kc=6; Tm=0.0005; Ki=1; Ti=0.48; ixb=3; |
ixzad(1)=0; iyzad(1)=0; u2(1)=0; u4(1)=0; teta(1)=0; |
X=zeros(18,1);
K=input('Длительность цикла k=');
for k=1:(K+1)
if ((k*dt >= 0) && (k*dt <= tk))
fc=k*dt*10/tk;
end;
if (k*dt > tk)
fc=10;
end;
v(1,k)=v0; % Создание вектор-строки для графика скорости
f(1,k)=sum(F); % Создание вектор-строки для графика усилия
i0(1,k)=X(18);
i_a(1,k)=X(15);
i_b(1,k)=X(17);
i_c(1,k)=X(16);
vs=2*tau*fc;
vsum=vs;
iyb=vsum*kc;
wk=vs*pi/tau;
teta(k+1)=teta(k)+wk*dt;
ixzad(k+1)=ixzad(k)+(ixb-ixzad(k))*dt/Tm; %ФильтрФЗТ x
iyzad(k+1)=iyzad(k)+(iyb-iyzad(k))*dt/Tm; %ФильтрФЗТ y
ixsum(k+1)=ixzad(k+1);
iysum(k+1)=iyzad(k+1);
u1(k+1)=ixsum(k+1)*Ki; %Пропорциональная часть x
u2(k+1)=u2(k)+ixsum(k+1)*dt/Ti; %Интегральная часть x
ux=u1(k+1)+u2(k+1);
u3(k+1)=iysum(k+1)*Ki; %Пропорциональная часть y
u4(k+1)=u4(k)+iysum(k+1)*dt/Ti; %Интегральная часть y
uy=u3(k+1)+u4(k+1);
rox=cos(teta(k+1));
roy=sin(teta(k+1));
%1 ступень обратного преобразования x,y -> alfa,beta
usalfa=rox*ux-roy*uy;
usbeta=roy*ux+rox*uy;
%2 ступень обратного преобразования alfa,beta -> a,b,c
Ua=usalfa;
Ub=-(1/2)*usalfa+(sqrt(3)/2)*usbeta;
Uc=-(1/2)*usalfa-(sqrt(3)/2)*usbeta;
ТелопрограммыЛАД [2];
% Электромагнитное усилие
F(1)=X(2)*Ir(1)/(2*tz);
for n=1:12
F(n+1)=(X(n+2)-X(n))*Ir(n+1)/(2*tz);
end;
F(14)=-X(13)*Ir(14)/(2*tz);
% Скорость
v0=v0+(sum(F)/m)*dt;
mass_t(k)=k*dt;
mass_i_a(k)=i_a(1,k);
mass_i_b(k)=i_b(1,k);
mass_i_c(k)=i_c(1,k);
end;
% Построениеграфиков
figure(5);
plot(mass_t,mass_i_a,'b',mass_t,mass_i_b,'r',mass_t,mass_i_c,'g');
grid on;
Результат седьмого уровня представлен на рис. 8.
Рис. 8. Токи ia, ib, ic на выходе ЛАД в разомкнутой системе
Уровень 8. Для того чтобы управлять этими токами ia, ib, ic, необходимо над ними произвести двухэтапное прямое преобразование во вращающуюся систему координат.
На восьмом уровне выходные токи ia, ib и ic ЛАД поступают на первый преобразователь координат, реализующий следующие математические зависимости [3]:
% Программирование ialfa, ibeta в Matlab-Script
|
Rb=0.1003*10^7; rs=9.5; LsA=0.037; LsB=0.038; LsC=0.035; rr=4.6345*10^-5; Lr=0.0372*10^-5; dt=0.0005; |
As=rs+LsA/dt; Bs=rs+LsB/dt; Cs=rs+LsC/dt; tz=9.769*10^-3; tau=3*tz; m=30.4; v0=0; wn=200; |
UA=wn/dt; F=0; tk=5; kc=6; Tm=0.0005; Ki=1; Ti=0.48; ixb=3; |
ixzad(1)=0; iyzad(1)=0; u2(1)=0; u4(1)=0; teta(1)=0; |
X=zeros(18,1);
K=input('Длительность цикла k=');
for k=1:(K+1)
if ((k*dt >= 0) && (k*dt <= tk))
fc=k*dt*10/tk;
end;
if (k*dt > tk)
fc=10;
end;
v(1,k)=v0; % Создание вектор-строки для графика скорости
f(1,k)=sum(F); % Создание вектор-строки для графика усилия
i0(1,k)=X(18);
i_a(1,k)=X(15);
i_b(1,k)=X(17);
i_c(1,k)=X(16);
vs=2*tau*fc;
vsum=vs;
iyb=vsum*kc;
wk=vs*pi/tau;
teta(k+1)=teta(k)+wk*dt;
ixzad(k+1)=ixzad(k)+(ixb-ixzad(k))*dt/Tm; %ФильтрФЗТ x
iyzad(k+1)=iyzad(k)+(iyb-iyzad(k))*dt/Tm; %ФильтрФЗТ y
ixsum(k+1)=ixzad(k+1);
iysum(k+1)=iyzad(k+1);
u1(k+1)=ixsum(k+1)*Ki; %Пропорциональная часть x
u2(k+1)=u2(k)+ixsum(k+1)*dt/Ti; %Интегральная часть x
ux=u1(k+1)+u2(k+1);
u3(k+1)=iysum(k+1)*Ki; %Пропорциональная часть y
u4(k+1)=u4(k)+iysum(k+1)*dt/Ti; %Интегральная часть y
uy=u3(k+1)+u4(k+1);
rox=cos(teta(k+1));
roy=sin(teta(k+1));
%1 ступень прямого преобразования a,b,c -> alfa,beta
i_alfa=(1/3)*(2*i_a(1,k)-i_b(1,k)-i_c(1,k));
i_beta=(1/sqrt(3))*(i_b(1,k)-i_c(1,k));
%1 ступень обратного преобразования x,y -> alfa,beta
usalfa=rox*ux-roy*uy;
usbeta=roy*ux+rox*uy;
%2 ступень обратного преобразования alfa,beta -> a,b,c
Ua=usalfa;
Ub=-(1/2)*usalfa+(sqrt(3)/2)*usbeta;
Uc=-(1/2)*usalfa-(sqrt(3)/2)*usbeta;
ТелопрограммыЛАД [2];
% Электромагнитное усилие
F(1)=X(2)*Ir(1)/(2*tz);
for n=1:12
F(n+1)=(X(n+2)-X(n))*Ir(n+1)/(2*tz);
end;
F(14)=-X(13)*Ir(14)/(2*tz);
% Скорость
v0=v0+(sum(F)/m)*dt;
mass_t(k)=k*dt;
mass_i_alfa(k)=i_alfa;
mass_i_beta(k)=i_beta;
end;
% Построениеграфиков
figure(6);
plot(mass_t,mass_i_alfa,'b',mass_t,mass_i_beta,'r');
grid on;
Результат восьмого уровня представлен на рис. 9.
Рис. 9. Токи iα, iβ в разомкнутой системе
Уровень 9. На этом уровне сигналы iα, iβ с помощью нового прямого преобразователя координат переводятся во вращающуюся систему координат ωk = ωs или в синхронно бегущую систему координат 
.
Математическая модель прямого преобразователя имеет следующую форму [3]:
где 
и 
совпадают с ранее рассмотренным при обратном преобразовании координат.
% Программирование ixoc, iyoc в Matlab-Script
|
Rb=0.1003*10^7; rs=9.5; LsA=0.037; LsB=0.038; LsC=0.035; rr=4.6345*10^-5; Lr=0.0372*10^-5; dt=0.0005; |
As=rs+LsA/dt; Bs=rs+LsB/dt; Cs=rs+LsC/dt; tz=9.769*10^-3; tau=3*tz; m=30.4; v0=0; wn=200; |
UA=wn/dt; F=0; tk=5; kc=6; Tm=0.0005; Ki=1; Ti=0.48; ixb=3; |
ixzad(1)=0; iyzad(1)=0; u2(1)=0; u4(1)=0; teta(1)=0; |
X=zeros(18,1);
K=input('Длительность цикла k=');
for k=1:(K+1)
if ((k*dt >= 0) && (k*dt <= tk))
fc=k*dt*10/tk;
end;
if (k*dt > tk)
fc=10;
end;
v(1,k)=v0; % Создание вектор-строки для графика скорости
f(1,k)=sum(F); % Создание вектор-строки для графика усилия
i0(1,k)=X(18);
i_a(1,k)=X(15);
i_b(1,k)=X(17);
i_c(1,k)=X(16);
vs=2*tau*fc;
vsum=vs;
iyb=vsum*kc;
wk=vs*pi/tau;
teta(k+1)=teta(k)+wk*dt;
ixzad(k+1)=ixzad(k)+(ixb-ixzad(k))*dt/Tm; %ФильтрФЗТ x
iyzad(k+1)=iyzad(k)+(iyb-iyzad(k))*dt/Tm; %ФильтрФЗТ y
ixsum(k+1)=ixzad(k+1);
iysum(k+1)=iyzad(k+1);
u1(k+1)=ixsum(k+1)*Ki; %Пропорциональная часть x
u2(k+1)=u2(k)+ixsum(k+1)*dt/Ti; %Интегральная часть x
ux=u1(k+1)+u2(k+1);
u3(k+1)=iysum(k+1)*Ki; %Пропорциональная часть y
u4(k+1)=u4(k)+iysum(k+1)*dt/Ti; %Интегральная часть y
uy=u3(k+1)+u4(k+1);
rox=cos(teta(k+1));
roy=sin(teta(k+1));
% 1 ступень прямого преобразования a,b,c -> alfa,beta
i_alfa=(1/3)*(2*i_a(1,k)-i_b(1,k)-i_c(1,k));
i_beta=(1/sqrt(3))*(i_b(1,k)-i_c(1,k));
% 2 ступень прямого преобразования alfa,beta -> x,y
ixoc(k)=rox*i_alfa+roy*i_beta;
iyoc(k)=-roy*i_alfa+rox*i_beta;
% 1 ступень обратного преобразования x,y -> alfa,beta
usalfa=rox*ux-roy*uy;
usbeta=roy*ux+rox*uy;
% 2 ступень обратного преобразования alfa,beta -> a,b,c
Ua=usalfa;
Ub=-(1/2)*usalfa+(sqrt(3)/2)*usbeta;
Uc=-(1/2)*usalfa-(sqrt(3)/2)*usbeta;
ТелопрограммыЛАД[2];
% Электромагнитное усилие
F(1)=X(2)*Ir(1)/(2*tz);
for n=1:12
F(n+1)=(X(n+2)-X(n))*Ir(n+1)/(2*tz);
end;
F(14)=-X(13)*Ir(14)/(2*tz);
% Скорость
v0=v0+(sum(F)/m)*dt;
mass_t(k)=k*dt;
mass_ixoc(k)=ixoc(k);
mass_iyoc(k)=iyoc(k);
end;
% Построениеграфиков
figure(7);
plot(mass_t,mass_ixoc,'b',mass_t,mass_iyoc,'r');
grid on;
Результат девятого уровня представлен на рис. 10.
Рис. 10. Токи ixoc, iyoc в разомкнутой системе
Наконец, приступим к главной части – замыканию всех обратных связей.
Математическое моделирование САР скорости линейного асинхронного двигателя.
Замкнутая САР скорости линейного асинхронного двигателя показана на рис. 11.
% Математическая модель САР скорости ЛАД с укладкой статорной обмотки классическим способом (z=6) с нулевым проводом
% Исходные данные асинхронного двигателя
|
Rb=0.1003*10^7; rs=9.5; LsA=0.037; LsB=0.038; LsC=0.035; rr=4.6345*10^-5; Lr=0.0372*10^-5; dt=0.0005; |
As=rs+LsA/dt; Bs=rs+LsB/dt; Cs=rs+LsC/dt; tz=9.769*10^-3; tau=3*tz; m=30.4; v0=0; wn=200; |
UA=wn/dt; F=0; tk=6; kc=200; Tm=0.005; ixzad(1)=0; iyzad(1)=0; ix(1)=0; |
iy(1)=0; Ki=1; Ti=0.24; u4(1)=0; ixb=3; u2(1)=0; teta(1)=0; Fc=20; |
X=zeros(18,1);
K=input('Длительность цикла k=');
for k=1:(K+1)
if ((k*dt >= 0) && (k*dt <= tk))
fc=k*dt*50/tk;
end;
if (k*dt > tk)
fc=50;
end;
v(1,k)=v0; % Создание вектор-строки для графика скорости
f(1,k)=sum(F); % Создание вектор-строки для графика усилия
i0(1,k)=X(18);
Рис. 11. Замкнутая САР скорости линейного асинхронного двигателя
i_a(1,k)=X(15);
i_b(1,k)=X(17);
i_c(1,k)=X(16);
vs=2*tau*fc;
vsum=vs-v0;
iyb=vsum*kc;
wk=vs*pi/tau;
teta(k+1)=teta(k)+wk*dt;
rox=cos(teta(k+1));
roy=sin(teta(k+1));
% 1 ступень прямого преобразования a,b,c -> alfa,beta
i_alfa=(1/3)*(2*i_a(1,k)-i_b(1,k)-i_c(1,k));
i_beta=(1/sqrt(3))*(i_b(1,k)-i_c(1,k));
% 2 ступень прямого преобразования alfa,beta -> x,y
ixoc(k)=rox*i_alfa+roy*i_beta;
iyoc(k)=-roy*i_alfa+rox*i_beta;
ixoc1(k+1)=ixoc(k)+(ix-ixoc(k))*dt/Tm; %ФильтрФОТ x
ixzad(k+1)=ixzad(k)+(ixb-ixzad(k))*dt/Tm; %ФильтрФЗТ x
iyoc1(k+1)=iyoc(k)+(iy-iyoc(k))*dt/Tm; %ФильтрФОТ y
iyzad(k+1)=iyzad(k)+(iyb-iyzad(k))*dt/Tm; %ФильтрФЗТ y
ixsum(k+1)=ixzad(k+1)-ixoc1(k+1);
iysum(k+1)=iyzad(k+1)-iyoc1(k+1);
u1(k+1)=ixsum(k+1)*Ki; %Пропорциональная часть x
u2(k+1)=u2(k)+ixsum(k+1)*dt/Ti; %Интегральная часть x
ux=u1(k+1)+u2(k+1);
u3(k+1)=iysum(k+1)*Ki; %Пропорциональная часть y
u4(k+1)=u4(k)+iysum(k+1)*dt/Ti; %Интегральная часть y
uy=u3(k+1)+u4(k+1);
% 1 ступень обратного преобразования x,y -> alfa,beta
usalfa=rox*ux-roy*uy;
usbeta=roy*ux+rox*uy;
% 2 ступень обратного преобразования alfa,beta -> a,b,c
Ua=usalfa;
Ub=-(1/2)*usalfa+(sqrt(3)/2)*usbeta;
Uc=-(1/2)*usalfa-(sqrt(3)/2)*usbeta;
% Формирование матрицы А
A=zeros(18);
B=2*Rb*(rr+Lr/dt)+1/dt;
B1=6*Rb*(rr+Lr/dt)+(-4*Rb)*Lr*v0/(2*tz)+1/dt;
B2=55*Rb*(rr+Lr/dt)+(-45*Rb)*Lr*v0/(2*tz)+1/dt;
B3=550*Rb*(rr+Lr/dt)+(-450*Rb)*Lr*v0/(2*tz)+1/dt;
B4=1000*Rb*(rr+Lr/dt)+1/dt;
B5=550*Rb*(rr+Lr/dt)+450*Rb*Lr*v0/(2*tz)+1/dt;
B6=55*Rb*(rr+Lr/dt)+(45*Rb)*Lr*v0/(2*tz)+1/dt;
B7=6*Rb*(rr+Lr/dt)+(4*Rb)*Lr*v0/(2*tz)+1/dt;
C=-Rb*(rr+Lr/dt)+(2*Rb*Lr+1)*v0/(2*tz);
C1=-Rb*(rr+Lr/dt)+(6*Rb*Lr+1)*v0/(2*tz);
C2=-5*Rb*(rr+Lr/dt)+(55*Rb*Lr+1)*v0/(2*tz);
C3=-50*Rb*(rr+Lr/dt)+(550*Rb*Lr+1)*v0/(2*tz);
C4=-500*Rb*(rr+Lr/dt)+(1000*Rb*Lr+1)*v0/(2*tz);
C5=-500*Rb*(rr+Lr/dt)+(550*Rb*Lr+1)*v0/(2*tz);
C6=-50*Rb*(rr+Lr/dt)+(55*Rb*Lr+1)*v0/(2*tz);
C7=-5*Rb*(rr+Lr/dt)+(6*Rb*Lr+1)*v0/(2*tz);
D=-Rb*Lr*v0/(2*tz);
D1=5*D;D2=50*D;D3=500*D;
E=-Rb*(rr+Lr/dt)-(2*Rb*Lr+1)*v0/(2*tz);
E1=-5*Rb*(rr+Lr/dt)-(6*Rb*Lr+1)*v0/(2*tz);
E2=-50*Rb*(rr+Lr/dt)-(55*Rb*Lr+1)*v0/(2*tz);
E3=-500*Rb*(rr+Lr/dt)-(550*Rb*Lr+1)*v0/(2*tz);
E4=-500*Rb*(rr+Lr/dt)-(1000*Rb*Lr+1)*v0/(2*tz);
E5=-50*Rb*(rr+Lr/dt)-(550*Rb*Lr+1)*v0/(2*tz);
E6=-5*Rb*(rr+Lr/dt)-(55*Rb*Lr+1)*v0/(2*tz);
E7=-Rb*(rr+Lr/dt)-(6*Rb*Lr+1)*v0/(2*tz);
T=-wn*Lr*v0/(2*tz);
Y=-wn*(rr+Lr/dt);
W1=-wn*Lr/dt;
P=-Rb*Lr/dt;
Q=(2*Rb*Lr+1)/dt;
Q1=(6*Rb*Lr+1)/dt;
Q2=(55*Rb*Lr+1)/dt;
Q3=(550*Rb*Lr+1)/dt;
Q4=(1000*Rb*Lr+1)/dt;
for n=1:3
A(n+3,n+14)=(-1)^(n+1)*T;
A(n+4,n+14)=(-1)^(n+1)*Y;
A(n+5,n+14)=(-1)^n*T;
A(n+6,n+14)=(-1)^n*T;
A(n+7,n+14)=(-1)^n*Y;
A(n+8,n+14)=(-1)^(n+1)*T;
end;
for n=1:3
A(18,n+14)=1;
end;
A(18,18)=-1;
for n=1:6
A(n+4,n+4)=B;
A(n+5,n+4)=E;
A(n+3,n+4)=C;
end;
for n=1:7
A(n+2,n+4)=D;
A(n+5,n+3)=-D;
end;
|
A(1,1)=B4; A(1,2)=C5; A(1,3)=D2; A(2,1)=E4; A(2,2)=B5; A(2,3)=C6; A(2,4)=D1; A(3,1)=-D3; A(3,2)=E5; A(3,3)=B6; |
A(3,4)=C7; A(4,2)=-D2; A(4,3)=E6; A(4,4)=B7; A(5,3)=-D1; A(5,4)=E7; A(10,11)=C1; A(10,12)=D1; A(11,11)=B1; A(11,12)=C2; |
A(11,13)=D2; A(12,11)=E1; A(12,12)=B2; A(12,13)=C3; A(12,13)=D3; A(13,11)=-D1; A(13,12)=E2; A(13,13)=B3; A(13,14)=C4; A(14,12)=-D2; |
A(14,13)=E3; A(14,14)=B4; A(15,5)=UA; A(16,7)=UA; A(17,9)=UA; A(15,8)=-UA; A(16,10)=-UA; A(17,6)=-UA; A(15,15)=As; A(16,17)=Bs; A(17,16)=Cs; |
% Матрица свободных членов
S=[ Q4*X(1)+P*( 500*X(2)); %1
Q3*X(2)+P*(500*X(1)+50*X(3)); %2
Q2*X(3)+P*(50*X(2)+5*X(4)); %3
Q1*X(4)+P*(5*X(3)+X(5)); %4
W1*X(15)+Q*X(5)+P*(X(4)+X(6)); %5
(-1)*W1*X(16)+Q*X(6)+P*(X(5)+X(7)); %6
W1*X(17)+Q*X(7)+P*(X(6)+X(8)); %7
(-1)*W1*X(15)+Q*X(8)+P*(X(7)+X(9)); %8
W1*X(16)+Q*X(9)+P*(X(8)+X(10)); %9
(-1)*W1*X(17)+Q*X(10)+P*(X(9)+X(11)); %10
Q1*X(11)+P*(X(10)+5*X(12)); %11
Q2*X(12)+P*(5*X(11)+50*X(13)); %12
Q3*X(13)+P*(50*X(12)+500*X(14)); %13
Q4*X(14)+P*500*X(13); %14
UA*(X(5)-X(8))+(LsA/dt)*X(15)+Ua; %15
UA*(X(7)-X(10))+(LsB/dt)*X(17)+Ub; %16
UA*(X(9)-X(6))+(LsC/dt)*X(16)+Uc; %17
0]; %18
% Решение методом Гаусса-Жордана
Z=rref([A S]); %Приведение расширенной матрицы к треугольному виду
X=Z(1:18,19:19); %Выделение последнего столбца из матрицы
% Ток в роторе
Ir=[ 1000*Rb*X(1)-Rb*(500*X(2)); %1
550*Rb*X(2)-Rb*(500*X(1)+50*X(3)); %2
55*Rb*X(3)-Rb*(50*X(2)+5*X(4)); %3
6*Rb*X(4)-Rb*(5*X(3)+X(5)); %4
-wn*X(15)+2*Rb*X(5)-Rb*(X(4)+X(6)); %5
(-1)*(-wn)*X(16)+2*Rb*X(6)-Rb*(X(5)+X(7)); %6
-wn*X(17)+2*Rb*X(7)-Rb*(X(6)+X(8)); %7
(-1)*(-wn)*X(15)+2*Rb*X(8)-Rb*(X(7)+X(9)); %8
-wn*X(16)+2*Rb*X(9)-Rb*(X(8)+X(10)); %9
(-1)*(-wn)*X(17)+2*Rb*X(10)-Rb*(X(9)+X(11)); %10
6*Rb*X(11)-Rb*(X(10)+5*X(12)); %11
55*Rb*X(12)-Rb*(5*X(11)+50*X(13)); %12
550*Rb*X(13)-Rb*(50*X(12)+500*X(14)); %13
1000*Rb*X(14)-Rb*(500*X(13))]; %14
% Электромагнитное усилие
F(1)=X(2)*Ir(1)/(2*tz);
for n=1:12
F(n+1)=(X(n+2)-X(n))*Ir(n+1)/(2*tz);
end;
F(14)=-X(13)*Ir(14)/(2*tz);
% Скорость
v0=v0+((sum(F)-Fc)/m)*dt;
mass_t(k)=k*dt;
mass_v0(k)=v0;
mass_vs(k)=vs;
end;
% Построениеграфиков
figure(1);
plot(mass_t,mass_vs,'b',mass_t,mass_v0,'r');
grid on;
figure(2);
k=0:K;
subplot(2,1,1);
plot(k*dt,v);
title('Линейнаяскорость');
xlabel('t,c');
ylabel('v,m/c');
grid on;
subplot(2,1,2);
plot(k*dt,f);
title('Электромагнитное усилие');
xlabel('t,c');
ylabel('F,H');
grid on;
Результаты расчетов приведены на рис. 12, …, 15.
Рис. 12. Задание на скорость vsи скорость v0 ЛАД
Рис. 13. График скорости и момента в замкнутой системе
Рис. 14. Напряжения ux, uy на выходе регуляторов тока
Рис. 15. Токи ix ос, iy ос на выходе прямого преобразователя координат
Литература:
- Сарапулов Ф. Н., Емельянов А. А., Иваницкий С. В., Резин М. Г. Исследование электромеханических переходных процессов линейного асинхронного короткозамкнутого двигателя // Электричество. – 1982. – № 10. – с. 54–57.
- Емельянов А. А., Кобзев А. В., Козлов А. М., Бесклеткин В. В., Бочкарев Ю. П., Авдеев А. С., Киряков Г. А., Чернов М. В., Габзалилов Э. Ф., Иванин А. Ю. Программирование линейного асинхронного двигателя (Z1 = 6) с трехфазной обмоткой индуктора с нулевым проводом // Молодой ученый. – 2014. – № 2. – С. 36-51.
- Шрейнер Р. Т. Математическое моделирование электроприводов переменного тока с полупроводниковыми преобразователями частоты. – Екатеринбург УРО РАН, 2000. – 654 с.
- Шрейнер Р. Т., Емельянов А. А., Медведев А. В. Оптимизация перемежающихся режимов работы частотно-регулируемого асинхронного электропривода // Известия ТулГУ. Технические науки. Вып. 3: в 5 ч. Туда: Изд-во ТулГУ, 2010. Ч 4. – 262 с.
- Шрейнер Р. Т., Емельянов А. А., Медведев А. В. Ресурсы энергосбережения в повторно-кратковременных режимах работы асинхронного привода // Промышленная энергетика. – 2011. – № 11. – с. 22-27.
- Веселовский О. Н., Коняев А. Ю., Сарапулов Ф. Н. Линейные асинхронные двигатели. - М.: – Энергоатомиздат, 1991. – 256 с.
