Исследование гамма-переходов с энергиями 149.01 кэВ ядра 153Tb

Исследования схемы распада ¹⁵³Dy проведена в работе [1]. Фрагмент схемы распада ¹⁵³Dy показано на рис.1. В данной работе мы изучили конверсионные электроны гамма-излучения и на основе полученных данных определили параметры проникновения «λ». Ядерным параметром называется отношения вероятности внутриядерной конверсии к вероятности испускания гамма-излучения с того же возбужденного состояния ядра. Для задержанных гамма-переходов аномальный ЭВК возникает при взаимодействии нуклона с электроном оболочки атома. При задержке гамма-перехода нуклон при своём движении в ядре может вовлечь за собой электрон, который в течении интервала времени Δt проникает внутрь ядра. В этом случае возникает внутриядерная конверсия электрона.

Рис. 1. Фрагмент схемы распада ядра ¹⁵³Dy

Измерения спектров электронов внутренней конверсии проводились при помощи бета-спектрографов с постоянным однородным магнитным полем с разрешающей способностью 0.05 %. Для регистрации электронов использовались фотопластинки типа НИКФИ-50. Их фотометрирование проводились на автоматическом микрофотометре, связанном с ЭВМ. Спектры ЭВК ¹⁵³Dy показано на рис.2.

Рис. 2. Спектр ЭВК ¹⁵³Dy

В таблице 1 приведена отношения интенсивностей ЭВК , и подоболочек атома, теоретические значения КВК и коэффициенты разложения волновой функции электрона. В таблице 2 приведена значения ядерного параметра λ₁ и λ₂, параметры смешивания ₁ и ₂. Как видно,наблюдается возрастаниезначения δ² при значении λ≠0. Отношения экспериментального значения КВК к теоретическому значению КВК М1-перехода для оболочки близка к единице, но для и больше единицы (табл.3). Аномалия КВК наблюдается для ЭВК и подоболочек атома.

На рис.3 (а) показана зависимость КВК от ядерного параметра λ для гамма-перехода с энергией 149.01 кэВ. Из рисунка видно, что фокальный параметр параболы значительно меньше чем фокальные параметры параболы и подоболочки атома. Поэтому зависимость δ² от λ на рисунке получаются как прямые линии. Ядерный параметр гамма-перехода 149.01 кэВ равно -4.0. Выбор минимального значения ядерного параметра связано с тем, что значения КВК не сильно отличается от теоретического значения КВК.

Гамма-переход 149.01 кэВ размещен в схеме распада ¹⁵³Dy между энергетическими состояниями с энергиями 389.6 и 240.5 кэВ и имеет мультипольность М1+Е2. На рис.3 (в) показано зависимость параметра смешивания δ² от ядерного параметра λ. В этом случае значение λ=15.6±0.5. (табл.3).

Коэффициенты КВК икоэффициенты разложения волновой функции электрона

Таблица 2

КВК смешанной мультипольности и ядерныепараметры , и подоболочках ¹⁵³Tb.

Рис. 3.

Таблица 3

Отношения КВК для ядерного параметра.

Литература:

1. Абдуразаков А. А.,Вылов Ц.,Громов К. Я.,Исламов Т. А.,Караходжаев А., Кузнецов В.В,Лебедев Н. А.,Нгуен Конг Чанг,Оманов Ш. Изв.АН СССР, сер.физ., 1980, 44, с.1798–1841.